Sekundární lalok

Tyto postranní laloky jsou vedlejší vrcholy v emisní vzoru nebo příjem z s anténou , než hlavního svazku nebo zadním laloku smlouvy. Ve skutečnosti, v závislosti na konfiguraci antény, může být směrová v azimutu ( ložisko ) a ve výšce (elevační úhel ) soustředěním většiny své vysílací energie nebo citlivosti příjmu do jednoho směru. Nemůžete však úplně zrušit šéfa v jiných směrech.

Příklad

Velikost povrchu tvořícího „parabolický reflektor“ je obecně relativně malá ve srovnání s vlnovou délkou emitovaného signálu a není tedy možné zanedbávat difrakční jevy . Každý bod na povrchu reflektoru bude vyzařovat jako bodový zdroj a celkové pole vyzařované v bodě je koherentním součtem všech nekonečně malých polí. Všechno se děje jako v případě difrakce vlny otvorem. Pro lepší pochopení fyziky jevu zvažte následující idealizovaný případ:

• otvor je plochý a obdélníkový, rozměrů L (na ose y) al (na ose z);
• kovový povrch otvoru je dokonale vodivý;
• elektrické pole generované houkačkou na povrchu antény konstantního směru a konstantní amplitudy .E0{\ displaystyle E_ {0}}

Teorie difrakce ukazuje, že amplituda vlny vyzařované ve směru naznačeném úhly (horizontální azimutální úhel nebo ložisko ) a ( elevace nebo elevační úhel ) ve vzdálenosti od antény dostatečně velké, aby byla ověřena Fraunhoferova aproximace , je rovná se ( je kardinální sinusová funkce definovaná ): ϕ{\ displaystyle \ phi}θ{\ displaystyle \ theta}r{\ displaystyle r}sinevs.{\ displaystyle \ mathrm {sinc}}hřích⁡(X)/X{\ Displaystyle \ sin (x) / x}

E(r,θ,ϕ)=E0⋅Llλr⋅upřímně⁡(πLλ⋅hřích⁡(ϕ)⋅cos⁡(θ))upřímně⁡(πlλ⋅hřích⁡(θ)){\ displaystyle E (r, \ theta, \ phi) = E_ {0} \ cdot {\ frac {Ll} {\ lambda r}} \ cdot \ operatorname {sinc} \ left (\ pi {\ frac {L} {\ lambda}} \ cdot \ sin (\ phi) \ cdot \ cos (\ theta) \ right) \ operatorname {sinc} \ left (\ pi {\ frac {l} {\ lambda}} \ cdot \ sin ( \ theta) \ right)}

Diagram vpravo udává tvar vývoje síly vlny, normalizovaný ve vztahu k maximálnímu emitovanému výkonu, jako funkce lokality a ložiska ( logaritmická stupnice ). Vidíme, že se objevuje centrální vrchol, který představuje hlavní lalok, kde se nachází většina emitované nebo přijaté energie. Na každé straně však vidíme sekundární vrcholy představující boční laloky .

Účinky

Chceme co nejvíce omezit sekundární laloky, protože jejich role není zanedbatelná. Například :

• Když paprsek vyzařovaný anténou radaru prochází obzvláště silnou ozvěnou, je návrat energie středního vrcholu v zorném poli. Tyto sekundární laloku se vrací ke stejnému okamžiku, kdy centrální pík osvětluje jiného úhlu pohledu. Když si přijímač všimne zorného úhlu centrálního píku, jsou výnosy sekundárních píku zaznamenány při nesprávném azimutu, který vytváří slabý falešný návrat na obou stranách naší skutečné ozvěny. Na obrázku vpravo vidíme radarové ozvěny vrácené řadou kopců na východ od místa. Všimli jsme si, že tyto ozvěny mají tvar elipsy se silnější intenzitou ve středu (červeno-černá) návratem hlavního laloku a slabší na každé straně sekundárními laloky.

• Antény rádiového nebo televizního vysílání jsou konfigurovány tak, aby jejich přenos dosáhl největší oblasti populace a my se chceme vyhnout ztrátě příliš mnoho energie směrem k neobydleným směrem nebo interferenci s jinými vysílači. Emise v sekundárních lalocích je proto omezena na maximum.

Podívejte se také

Související články

• Rušení
• Difrakce
• Anténa
• Radar
  • Radar počasí

Palety