Ve fyzice , a zejména v mechanice , je přímočarý pohyb pohyb, který probíhá podél přímky . Během přímočarého pohybu si vektor rychlosti udržuje svůj směr, jeho hodnota je schopna zůstat konstantní (rovnoměrný přímočarý pohyb) nebo se může měnit (nerovnoměrný přímočarý pohyb).
V teoretickém případě pohybu bodového objektu lze pohyb plně popsat jednorozměrnou rovnicí, typicky x = f (t), kde x je poloha systému at je čas. V konkrétním případě bodu, který není bodovým objektem, se studium systému často redukuje na studium jeho středu setrvačnosti , přičemž se v tomto případě zanedbávají všechny účinky jakékoli rotace objektu.
Když vezmeme v úvahu bod M v přímém pohybu podél osy ( ), M je identifikován jeho úsečkou x (t):
Posun je vzdálenost uražená rychlostí v systémem během periody Δt. Jeho jednotkou je metr (m) v mezinárodním systému jednotek. Když se systém pohybuje z jedné polohy do polohy , jeho posun se rovná .
Rychlost bodu M je derivací vektoru polohy s ohledem na čas .
V případě přímočarého pohybu to přijde:
To znamená, že směr je konstantní a jeho hodnota je stejná .
Konstantní rychlostPokud se pohyb provádí konstantní rychlostí, říká se o něm, že je rovnoměrný přímočarý. Rychlost je pak poměr délky jakéhokoli posunutí k době trvání tohoto posunutí:
Zrychlení bodu M je derivací vektoru rychlosti vzhledem k času . Pokud je pohyb M přímočarý, pak směr vektoru proto zůstává konstantní .
Podle Newtonova prvního zákona , není-li síla, kterou působí na těleso (izolované tělo), nebo v případě, že součet sil působících na něm je nula (pseudo-izolované tělo), pak jeho pohyb v Galilean referenční rámec bude jak přímočarý (konstantní směr rychlosti), tak rovnoměrný (hodnota konstantní rychlosti).
Podle druhého Newtonova zákona , je-li hmotnost tělesa konstantní, je zrychlení, kterým toto těleso prochází v galileovském referenčním rámci, úměrné výslednici sil, kterým prochází, a nepřímo úměrné jeho hmotnosti m.
Zrychlení je však derivací rychlosti s ohledem na čas:
proto
Derivace vektoru rychlosti je kolineární s výslednicí sil, takže pokud výslednice sil zůstane ve směru, pak se směr vektoru nezmění a pohyb je přímočarý.
Ve stroji je možné dosáhnout toho, aby součást měla přímočarý pohyb buď jejím zasunutím do přímočarého sklíčka, nebo použitím přímočarého vývojového mechanismu .
Světlo má přímočarý pohyb (a uniformu) skrz homogenní transparentní médium, zejména vakuu nebo velmi suchý vzduch. Tato vlastnost je základem geometrické optiky .