Euler-Lagrangeova rovnice
Euler-Lagrangeova rovnice (v angličtině, Euler-Lagrangeova rovnice nebo ELE ) je matematickým výsledkem , který hraje zásadní roli při výpočtu změn . Tato rovnice se nachází v mnoha problémech s minimalizací délky oblouku , jako je brachistochronový problém nebo dokonce geodetické problémy . Je pojmenována po Leonhardovi Eulerovi a Joseph-Louis Lagrangeovi .
Zápisy
E se označují normalizovaný vektorový prostor , [ t 0 , t 1 ] skutečný interval , a afinní prostor z funkcí x : [ t 0 , t 1 ] → E z třídy C 1 tak, že tam, kde x 0 , x 1 jsou dva vektory sada E .
G{\ displaystyle {\ mathcal {G}}} X(ti)=Xi{\ displaystyle x \ left (t_ {i} \ right) = x_ {i}}
Vektor odvozený z funkce v bodě t ∈ [ t 0 , t 1 ] je označen .
X∈G{\ displaystyle x \ in {\ mathcal {G}}}X˙(t){\ displaystyle {\ dot {x}} (t)}
Dáme si také třídní funkci C 1 .
L:[t0,t1]×E2→R{\ displaystyle {\ mathcal {L}}: \ left [t_ {0}, t_ {1} \ right] \ times E ^ {2} \ to \ mathbb {R}}
Jsou zaznamenány jeho tři proměnné (což pravděpodobně povede k záměně s předchozí notací, ale je běžně používáno), jsou zaznamenány
jeho tři dílčí diferenciální aplikacet,X,X˙{\ displaystyle t, x, {\ dot {x}}}
-
∂L∂t{\ displaystyle {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné t}}}(od v ) aR×E2{\ displaystyle \ mathbb {R} \ krát E ^ {2}}R{\ displaystyle \ mathbb {R}}
-
∂L∂X,∂L∂X˙{\ displaystyle {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné x}}, {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ dot {x}}}} }(z v E ' je dvojí z E ).R×E2{\ displaystyle \ mathbb {R} \ krát E ^ {2}}
Když je skládáme funkcí pro danou funkci , získáme tři funkce definované na [ t 0 , t 1 ] (opět s hodnotami v , E ' a E' ), které obvykle označujeme stejným způsobem ( i když je to opět matoucí), což dává oběma funkcím smysl
[t0,t1]→R×E2,t↦(t,X(t),X˙(t)){\ displaystyle \ left [t_ {0}, t_ {1} \ right] \ to \ mathbb {R} \ krát E ^ {2}, \; t \ mapsto \ left (t, x (t), {\ tečka {x}} (t) \ vpravo)}X∈G{\ displaystyle x \ in {\ mathcal {G}}}R{\ displaystyle \ mathbb {R}}
∂L∂X a ∂L∂X˙:[t0,t1]→E′{\ displaystyle {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné x}} {\ text {et}} {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ tečka {x}}}}: \ left [t_ {0}, t_ {1} \ right] \ to E '}.
Státy
Nechť J je funkce definovaná na :
G{\ displaystyle {\ mathcal {G}}}
J(X)=∫t0t1L(t,X(t),X˙(t))dt{\ displaystyle J (x) = \ int _ {t_ {0}} ^ {t_ {1}} {\ mathcal {L}} \ left (t, x (t), {\ dot {x}} (t ) \ right) \, \ mathrm {d} t}.
Pro každý stacionární funkci pro J , je diferencovatelná a
X∈G{\ displaystyle x \ in {\ mathcal {G}}} t↦∂L∂X˙{\ displaystyle t \ mapsto {\ frac {\ částečný {\ mathcal {L}}} {\ částečný {\ dot {x}}}}}
∂L∂X-ddt(∂L∂X˙)=0{\ displaystyle {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné x}} - {\ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} t}} \ vlevo ({\ frac { \ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ tečka {x}}}} \ vpravo) = 0}.
Částečná demonstrace
Důkaz, který následuje, je ohlášen jako „částečný“, protože předpokládá, že je a je třídy C 1 (v takovém případě je zajištěna rozlišitelnost od začátku). Pro důkaz, který předpokládá pouze to a je třídy C 1 , viz použití lemma Du Bois-Reymond na výpočet variací .
X˙{\ displaystyle {\ dot {x}}}∂L∂X˙{\ displaystyle {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ tečka {x}}}}}t↦∂L∂X˙(t,X(t),X˙(t)){\ displaystyle t \ mapsto {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ tečka {x}}}} \ vlevo (t, x (t), {\ tečka {x}} ( t) \ vpravo)}X{\ displaystyle x}L{\ displaystyle {\ mathcal {L}}}
Výraz „stacionární“ v prohlášení znamená: splnění Eulerovy podmínky , která je nezbytnou podmínkou pro to, aby funkce učinila funkční extrémní (v tomto důkazu omezeno na funkce třídy C 2 ).
X{\ displaystyle x}J{\ displaystyle J}G{\ displaystyle {\ mathcal {G}}}
Tato Eulerian stav je napsán :, pro všechny funkce h : [ t 0 , t 1 ] → E (z třídy C 2 ) nulová t 0 a t 1 . Zlato
dJ(X+εh)dε|ε=0=0{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} J (x + \ varepsilon h)} {\ mathrm {d} \ varepsilon}} _ {| \ varepsilon = 0} = 0}
dJ(X+εh)dε|ε=0=∫t0t1(⟨∂L∂X,h⟩+⟨∂L∂X˙,h˙⟩)dt{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} J (x + \ varepsilon h)} {\ mathrm {d} \ varepsilon}} _ {| \ varepsilon = 0} = \ int _ {t_ {0}} ^ {t_ {1}} \ left (\ left \ langle {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné x}}, h \ right \ rangle + \ left \ langle {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečný {\ dot {x}}}}, {\ dot {h}} \ pravý \ rangle \ pravý) \, \ mathrm {d} t}(kde je
dvojitá závorka )
⟨ , ⟩:E′×E→R{\ displaystyle \ langle ~, ~ \ rangle: E '\ krát E \ to \ mathbb {R}}a druhý člen integrálu je vyjádřen díky integraci po částech (povolený dalšími předpoklady pravidelnosti) ve formě
∫t0t1⟨∂L∂X˙,h˙⟩dt=[⟨∂L∂X˙,h⟩]t0t1-∫t0t1⟨ddt(∂L∂X˙),h⟩dt{\ displaystyle \ int _ {t_ {0}} ^ {t_ {1}} \ levá \ langle {\ frac {\ částečná {\ mathcal {L}}} {\ částečná {\ tečka {x}}}}, {\ dot {h}} \ pravý \ rangle \, \ mathrm {d} t = \ levý [\ levý \ langle {\ frac {\ částečný {\ mathcal {L}}} {\ částečný {\ dot {x} }}}, h \ right \ rangle \ right] _ {t_ {0}} ^ {t_ {1}} - \ int _ {t_ {0}} ^ {t_ {1}} \ left \ langle {\ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} t}} \ vlevo ({\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ dot {x}}}}} vpravo), h \ right \ rangle \, \ mathrm {d} t}.
Háček je nula, protože h ( t 0 ) = h ( t 1 ) = 0 , proto je zapsána Eulerova podmínka:
0=dJ(X+εh)dε|ε=0=∫t0t1⟨∂L∂X-ddt(∂L∂X˙),h⟩dt{\ displaystyle 0 = {\ frac {\ mathrm {d} J (x + \ varepsilon h)} {\ mathrm {d} \ varepsilon}} _ {| \ varepsilon = 0} = \ int _ {t_ {0} } ^ {t_ {1}} \ left \ langle {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné x}} - {\ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} t }} \ left ({\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ dot {x}}}} \ right), h \ right \ rangle \, \ mathrm {d} t}.
Použitím základního lematu variačního počtu odvodíme:
∂L∂X-ddt(∂L∂X˙)=0{\ displaystyle {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné x}} - {\ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} t}} \ vlevo ({\ frac { \ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ tečka {x}}}} \ vpravo) = 0}.
Příklad
Příkladem je použití Fermatova principu . Cílem je určit rovinnou optickou cestu , jejíž souřadnice jsou zaznamenány vodorovně t a svisle x , aby byly v souladu se zápisy výše uvedeného tvrzení. Světelný paprsek prochází vakuem, s výjimkou zóny odpovídající hodnotám t umístěným mezi –1 a 1. V tomto pásmu se předpokládá, že index n t již není roven 1, ale 1 / | t |. Mezi dvěma pásmy má optická cesta délku :
L=∫-11F(t,X(t),X˙(t))dtsF(t,X,y)=net1+y2=1+y2|t|{\ displaystyle \ mathrm {L} = \ int _ {- 1} ^ {1} f \ left (t, x (t), {\ dot {x}} (t) \ right) \, \ mathrm {d } t \ quad {\ text {with}} \ quad f (t, x, y) = n_ {t} {\ sqrt {1 + y ^ {2}}} = {\ frac {\ sqrt {1 + y ^ {2}}} {| t |}}}.
Protože zde Euler-Lagrangeova rovnice uvádí, že parciální derivace f vzhledem k její třetí proměnné je konstanta, zde uvedená C , je-li aplikována na proměnné t , x a její derivaci. Získáváme:
∂F∂X=0{\ displaystyle {\ frac {\ částečné f} {\ částečné x}} = 0}
VS=∂F∂X˙=X˙|t|1+X˙2protoX˙2=VS2t2(1+X˙2){\ displaystyle C = {\ frac {\ částečný f} {\ částečný {\ dot {x}}}} = {\ frac {\ dot {x}} {| t | {\ sqrt {1 + {\ dot { x}} ^ {2}}}}} \ quad {\ text {proto}} \ quad {\ dot {x}} ^ {2} = C ^ {2} t ^ {2} (1 + {\ dot {x}} ^ {2})}.
Tento výsledek se zapíše znovu nastavením u = C | t | :
X˙=u1-u2{\ displaystyle {\ dot {x}} = {\ frac {u} {\ sqrt {1-u ^ {2}}}}}.
Rozeznáváme rovnici části cykloidu .
Beltrami Identity
Častým zvláštním případem je situace, kdy je funkce nezávislá na t . Důsledkem Euler-Lagrangeovy rovnice je pak identita Beltrami :
L{\ displaystyle {\ mathcal {L}}}
L-∂L∂X˙X˙=VS{\ displaystyle {\ mathcal {L}} - {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ dot {x}}}} {\ dot {x}} = C}.
Písmeno C označuje skutečnou konstantu, což je také Legendreova transformace funkce f vzhledem k proměnné .
X˙{\ textstyle {\ dot {x}}}
Demonstrace
Za předpokladu dvakrát diferencovatelnosti odvodíme levou stranu Beltramiho identity:
X{\ displaystyle x}
ddt(L-∂L∂X˙X˙)=∂L∂XX˙+∂L∂X˙X¨-(ddt(∂L∂X˙)X˙+∂L∂X˙X¨)=(∂L∂X-ddt(∂L∂X˙))X˙=0{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} t}} \ vlevo ({\ mathcal {L}} - {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ dot {x}}}} {\ dot {x}} \ vpravo) = {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné x}} {\ dot {x}} + {\ frac {\ partial {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ dot {x}}}} {\ ddot {x}} - \ left ({\ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d } t}} \ vlevo ({\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ tečka {x}}}} \ doprava) {\ tečka {x}} + {\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ dot {x}}}} {\ ddot {x}} \ pravé) = \ levé ({\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné x}} - {\ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} t}} \ vlevo ({\ frac {\ částečné {\ mathcal {L}}} {\ částečné {\ dot {x} }}} \ right) \ right) {\ dot {x}} = 0}
Slavným historickým příkladem je brachistochronní křivka . Položená otázka se rovná nalezení křivky spojující bod A s bodem B, který se nachází v nižší nadmořské výšce, jako je materiálový bod začínající z bodu A bez počáteční rychlosti a posunutí bez tření na křivce se co nejrychleji spojí s bodem B .
Když je homogenní funkcí proměnné , naznačuje Eulerova věta aplikovaná na Beltramiho identitu .
L{\ displaystyle {\ mathcal {L}}}X˙{\ displaystyle {\ dot {x}}}L=VS{\ displaystyle {\ mathcal {L}} = C}
externí odkazy
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">