Kontaktní údaje společnosti Kruskal-Szekeres
Tyto Kruskal-Szekeres ( ) poloha jsou maximální analytické prodloužení z Schwarzschildovo metriky . Poskytují další řešení těm Schwarzschildovým, existuje zejména duální doména k té, která odpovídá černým děrám : bílé díry .
proti,u,θ,ϕ{\ displaystyle v, u, \ theta, \ phi}![{\ displaystyle v, u, \ theta, \ phi}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e9427e1e5dccb7e36bc70c356d537cdfa227aa9d)
Tyto Eponymní souřadnice jsou matematik a fyzik American Martin D. Kruskal (1925-2006) a Hungaro - australský matematik György (George) Szekeres (1911-2005) kteří je oba navrhli 1960abychom popsali geometrii Schwarzschildovy černé díry .
Na souřadnicích Kruskal-Szekeres je zapsána Schwarzschildova metrika:
ds2=32G3M3rvs.6exp(-rvs.22GM)(dproti2-du2)-r2(dθ2+hřích2θdϕ2){\ displaystyle ds ^ {2} = {\ frac {32G ^ {3} M ^ {3}} {rc ^ {6}}} \ operatorname {exp} \ left (- {\ frac {rc ^ {2} } {2GM}} \ right) \ left (dv ^ {2} -du ^ {2} \ right) -r ^ {2} \ left (d \ theta ^ {2} + \ sin ^ {2} \ theta \, d \ phi ^ {2} \ vpravo)}![{\ displaystyle ds ^ {2} = {\ frac {32G ^ {3} M ^ {3}} {rc ^ {6}}} \ operatorname {exp} \ left (- {\ frac {rc ^ {2} } {2GM}} \ right) \ left (dv ^ {2} -du ^ {2} \ right) -r ^ {2} \ left (d \ theta ^ {2} + \ sin ^ {2} \ theta \, d \ phi ^ {2} \ vpravo)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ad7fa9bf444e91e3863f3a31ad079d5a260a0e63)
,
nebo:
S ( srov. Poloměr Schwarzschild ), ( srov. Exponenciální funkce ) a ( srov. Plný úhel ) se píše:
RS=2GM/vs.2{\ displaystyle R _ {\ mathrm {S}} = 2 GM / c ^ {2}}
exp(X)=EX{\ displaystyle \ operatorname {exp} \ left (x \ right) = e ^ {x}}
dΩ2=dθ2+hřích2θdϕ2{\ displaystyle d \ Omega ^ {2} = d \ theta ^ {2} + \ sin ^ {2} \ theta \, d \ phi ^ {2}}
ds2=4RS3rE-rRS(dproti2-du2)-r2dΩ2{\ displaystyle ds ^ {2} = {\ frac {4R _ {\ mathrm {S}} ^ {3}} {r}} \, e ^ {- {\ frac {r} {R _ {\ mathrm { S}}}}} \ vlevo (dv ^ {2} -du ^ {2} \ vpravo) -r ^ {2} d \ Omega ^ {2}}![{\ displaystyle ds ^ {2} = {\ frac {4R _ {\ mathrm {S}} ^ {3}} {r}} \, e ^ {- {\ frac {r} {R _ {\ mathrm { S}}}}} \ vlevo (dv ^ {2} -du ^ {2} \ vpravo) -r ^ {2} d \ Omega ^ {2}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ebe49450bdc8919c1cba0fcb5caf59fd1012d089)
.
V geometrických jednotkách ( ) se píše:
vs.=G=1{\ displaystyle c = G = 1}![{\ displaystyle c = G = 1}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/809ec7e619e378e082644db6daf503f5da473e2e)
ds2=32M3rE-r2M(dproti2-du2)-r2dΩ2{\ displaystyle ds ^ {2} = {\ frac {32M ^ {3}} {r}} \, e ^ {- {\ frac {r} {2M}}} \ vlevo (dv ^ {2} -du ^ {2} \ vpravo) -r ^ {2} d \ Omega ^ {2}}![{\ displaystyle ds ^ {2} = {\ frac {32M ^ {3}} {r}} \, e ^ {- {\ frac {r} {2M}}} \ vlevo (dv ^ {2} -du ^ {2} \ vpravo) -r ^ {2} d \ Omega ^ {2}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/3af0149b08a87be098a64b065ee7c5f4d1ee019c)
.
Historický
v Prosinec 1915, Karl Schwarzschild popisuje první přesné řešení Einsteinových rovnic , které odhaluje neočekávanou singularitu, Schwarzschildův poloměr , jehož povaha zůstává po dlouhou dobu špatně pochopena.
V roce 1924 Arthur Eddington načrtl první ne-singulární souřadný systém s tímto slavným poloměrem. V roce 1938 vytvořil Georges Lemaître synchronní metriku ( Lemaître metric ); David Finkelstein (en) objevil další, nesynchronní, v roce 1958 a dnes se nazývá Eddington-Finkelsteinova metrika . Synge předvede, že tato poslední metrika pokrývá pouze část geometrie Schwarzschildova časoprostoru, stejně jako u Lemaîtra: tyto metriky nám neumožňují vzít v úvahu všechny dynamické případy těla v prostředí. Schwarzschildovy černé díry . Ukázali však, že tento poloměr není skutečnou fyzickou singularitou, ale pouze pro metriku zvolenou Schwarzschildem.
V roce 1960 , Martin Kruskal a George Szekeres postavena nová metrika studovat všechny typy pohybů těla ven a pod poloměr Schwarzschild.
Kontaktní údaje společnosti Kruskal-Szekeres
Konvence: podpis metriky je (- + + +).
Kruskal a Szekeres používají bezrozměrné souřadnice pro radiální souřadnici a pro časovou souřadnici, které jsou definovány za účelem eliminace termínu v nové metrice. Rekonstruují pomocí transcendentních funkcí.
u{\ displaystyle u}
proti{\ displaystyle v}
(1-Rsr){\ displaystyle (1- \ textstyle {\ frac {R_ {s}} {r}})}
r(u,proti),t(u,proti){\ displaystyle r (u, v), t (u, v)}![r (u, v), t (u, v)](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/df8d3b53225c99dae30f2b55ed7532438418549e)
Proměnné a jsou definovány:u{\ displaystyle u}
proti{\ displaystyle v}![proti](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e07b00e7fc0847fbd16391c778d65bc25c452597)
- u2-proti2=(rRs-1)ErRs{\ displaystyle u ^ {2} -v ^ {2} = (\ textstyle {\ frac {r} {R_ {s}}} - 1) e ^ {\ textstyle {\ frac {r} {R_ {s} }}}}
![u ^ {2} -v ^ {2} = (\ textstyle {\ frac {r} {R_ {s}}} - 1) e ^ {{\ textstyle {\ frac {r} {R_ {s}}} }}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ef05f8655f7a550b0ea7ad3b97dea0efea20f405)
- u+protiu-proti=Evs.tRs{\ displaystyle \ textstyle {\ frac {u + v} {uv}} = e ^ {\ textstyle {\ frac {ct} {R_ {s}}}}}
![\ textstyle {\ frac {u + v} {uv}} = e ^ {{\ textstyle {\ frac {ct} {R_ {s}}}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/381620cc596efc07e5134760ef0ffcfeb5ba86e7)
Existují dva případy pro čas:
- pokud ano ;r(u,proti)>Rs{\ displaystyle r (u, v)> R_ {s}}
tanhvs.t2Rs=protiu{\ displaystyle \ tanh {\ frac {ct} {2R_ {s}}} = {\ frac {v} {u}}}![\ tanh {\ frac {ct} {2R_ {s}}} = {\ frac {v} {u}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f0d9ac25783f86650572b9f388c52c81d3143c87)
- tak tedy .r(u,proti)<Rs{\ displaystyle r (u, v) <R_ {s}}
tanhvs.t2Rs=uproti{\ displaystyle \ tanh {\ frac {ct} {2R_ {s}}} = {\ frac {u} {v}}}![\ tanh {\ frac {ct} {2R_ {s}}} = {\ frac {u} {v}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2a791a0278fbad840ea683220aa98dfdb9993180)
Dostaneme diagonální metriku:
ds2=4.Rs3rE-rRs(du2-dproti2)+r2(dθ2+sine2θdϕ2){\ displaystyle ds ^ {2} = {\ frac {4.R_ {s} ^ {3}} {r}} e ^ {- \ textstyle {\ frac {r} {R_ {s}}}} (od ^ {2} -dv ^ {2}) + r ^ {2} (d \ theta ^ {2} + sin ^ {2} \ theta d \ phi ^ {2})}
který je definován pro všechno . Čas t je na druhé straně nekonečný v poloměru Schwarzschild ( ).
r(u,proti)>0{\ displaystyle r (u, v)> 0}
u=±proti{\ displaystyle u = \ pm v}![u = \ pm v](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/eeb845ad29fddf4762bcb570033071eda4eb2d93)
Vlastnosti
Pro singulární patologii Schwarzschildovy metriky at je nahrazen vztah .
r=0{\ displaystyle r = 0}
proti2-u2=1{\ displaystyle v ^ {2} -u ^ {2} = 1}![v ^ {2} -u ^ {2} = 1](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ff467ee7ced24e33da8dd8a005ec5960967d75bd)
Takže nyní máme dvě singularity .
{u=proti2-1u=-proti2-1{\ displaystyle {\ begin {cases} u = {\ sqrt {v ^ {2} -1}} \\ u = - {\ sqrt {v ^ {2} -1}} \ end {případy}}}
Čáry v souřadnicích Schwarzschild jsou hyperboly v souřadnicích Kruskal. Jejich asymptoty jsou bisektory a . Čáry v souřadnicích Schwarzschild jsou čáry procházející počátkem v souřadnicích Kruskal. Singularity jsou reprezentovány okraji šedých hyperbolických zón na protějším obrázku.
r=VSstE{\ displaystyle r = Cste}
u2-proti2=VSstE{\ displaystyle u ^ {2} -v ^ {2} = Cste}
u=proti{\ displaystyle u = v}
u=-proti{\ displaystyle u = -v}
t=VSstE{\ displaystyle t = Cste}
proti/u=VSstE{\ displaystyle v / u = Cste}![v / u = Cste](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e936293c9edfbef9d8cc7f3020d1459af5f0af79)
Lehká geodetika jsou čáry orientované pod úhlem 45 °. Je snadné to ověřit pro , máme .
ds=0{\ displaystyle ds = 0}
du2=dproti2{\ displaystyle du ^ {2} = dv ^ {2}}![du ^ {2} = dv ^ {2}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e1fa88f442b5ced18cabb7650f66a7f6cf1a8bfe)
Schwarzschildova metrika rozlišuje mezi dvěma oblastmi časoprostoru ohraničenými horizontem událostí. Tento region je segmentován na polovinu pomocí metriky Kruskal-Szekeres.
r>2M{\ displaystyle r> 2M}![r> 2 mil](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2cfbcf20dd23fb0f57e25382c390f746451d286e)
Podmínka odpovídá na .
r>Rs{\ displaystyle r> R_ {s}}
u2>proti2{\ displaystyle u ^ {2}> v ^ {2}}
{u>|proti|u<-|proti|{\ displaystyle {\ begin {cases} u> | v | \\ u <- | v | \ end {cases}}}
Celá Schwarzschildova geometrie je proto reprezentována čtyřmi různými oblastmi v souřadnicích Kruskal.
Poznámky a odkazy
-
Taillet, Villain a Febvre 2018 , sv Kruskal-Szekeres (souřadnice), str. 414, sl. 1 .
-
Hobson, Efstathiou a Lasenby 2010 , kap. 11 , § 11.9 , s. 1 264.
-
Taillet, Villain a Febvre 2018 , sv Kruskal-Szekeres (souřadnice), str. 414, sl. 2 .
-
Kruskal 1960 .
-
Szekeres 1960 .
-
Taillet 2013 , s. 61.
-
(in) AS Eddington , ' A comparison of Whitehead's and Einstein's formulaæ "Únor 1924( DOI 10.1038 / 113192a0 , Bibcode 1924Natur.113..192E ) ,s. 192 url =http://www.strangepaths.com/files/eddington.pdf
-
Lev Landau a Evgueni Lifchits , teoretická fyzika , t. 2: Teorie pole [ detail vydání ], § 102, poznámka pod čarou.
-
Synge, JL, Gravitační pole částice , 1950, Proc. R. Irish Acad. A 53, 83-114.
-
Lev Landau a Evgueni Lifchits , teoretická fyzika , t. 2: Teorie pole [ detail vydání ], § 103, poznámka pod čarou. Landau také evokuje práci Igora Novikova, který v roce 1963 získal synchronní metriku s podobnými vlastnostmi.
Podívejte se také
Původní články Kruskala a Szekerese
-
[Kruskal 1960] (en) MD Kruskal , „ Maximální rozšíření Schwarzschildovy metriky “ , Phys. Rev. , sv. 119, n o 5,Září 1960, str. 1743-1745 ( DOI 10.1103 / PhysRev.119.1743 , Bibcode 1960PhRv..119.1743K , shrnutí ).
-
[Szekeres 1960] (en) G. Szekeres , „ O singularitách riemannovského potrubí “ , Publ. Matematika. (Debr.) , Sv. 7,1960, str. 285-301 ( Bibcode 1960PMatD ... 7..285S ).
Bibliografie
-
[Hobson, Efstathiou a Lasenby 2010] MP Hobson , GP Efstathiou a Lasenby ( trans. Z Engl. Podle L. Villain , rev. Podle R. Taillet ,) obecné relativity [ " Obecná teorie relativity: Úvod do fyziky "] v Bruselu , De Boeck Univ. , kromě kol. , Února 2010, 1 st ed. , 1 obj. , XX -554 s. , nemocný. , 28 cm ( ISBN 978-2-8041-0126-8 , EAN 9782804101268 , OCLC 690272413 , upozornění BnF n o FRBNF42142174 , SUDOC 140535705 , online prezentace , číst online ) , kap. 11 („Schwarzschildovy černé díry“), § 11.9 („Kruskalovy souřadnice“), s. 11 261-267.
-
[Misner, Thorne and Wheeler 1973] (en) Ch. W. Misner , KS Thorne a JA Wheeler , Gravitace [„Gravitace“], San Francisco, WH Freeman , hors coll. ,1973, 1 st ed. , 1 obj. , XXVI -1279 s. , nemocný. , 26 cm ( ISBN 0-7167-0334-3 a 0-7167-0344-0 , EAN 9780716703440 , OCLC 300307879 , upozornění BnF n o FRBNF37391055 , Bibcode 1973grav.book ..... M , SUDOC 004830148 , číst online ) , str. 827 a str. 831-836.
-
[Taillet, Villain and Febvre 2018] R. Taillet , L. Villain a P. Febvre , slovník fyziky , Louvain-la-Neuve, De Boeck Sup. , kromě kol. ,Ledna 2018, 4 th ed. ( 1 st ed. Květen 2008), 1 obj. , X -956 str. , nemocný. a obr. , 24 cm ( ISBN 978-2-8073-0744-5 , EAN 9782807307445 , OCLC 1022951339 , SUDOC 224228161 , online prezentace , číst online ) , sv Kruskal-Szekeres (kontaktní údaje), s. 414-415.
Externí odkaz
-
[Szeftel 2013] J. Szeftel , „ Úvod do obecné relativity z matematického hlediska “, základna Gargantua na polytechnice École ,Prosinec 2013, 79 s. , kap. 6 („Příklady explicitních řešení“), odst . 6.2 („Schwarzschildovo řešení“), 6.2.1. („Řešení a maximální rozšíření“), s. 59-61 ( číst online ).
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">