Proudění

Konvekce se rozumí veškeré vnitřní pohyb (vertikální nebo horizontální), který jednotky A tekutina a který pak zahrnuje přepravu vlastnosti částic tato tekutina v průběhu jejího pohybu. Tento přenos zahrnuje výměnu tepla mezi povrchem a tekutinou pohybující se v kontaktu s ní nebo přesun tepla uvnitř tekutiny celkovým pohybem jejích molekul z jednoho bodu do druhého. Konvekce je spolu s tepelným vedením a radiačním přenosem jedním ze tří způsobů výměny tepla mezi dvěma systémy a liší se od nich způsobem přenosu. Má také účinek na urychlení homogenizace chemického složení tekutiny ve srovnání se samotnou chemickou difúzí .

Tento velmi běžný fyzikální jev se vyskytuje v mnoha systémech ( pánev , topné okruhy, atmosféra , plášť Země , hvězdy ). Během procesu konvekce zvýší rychlost tekutiny také zvýhodňuje možnosti transformace laminárního proudění na turbulentní proudění , poté generuje turbulentní proudění, které značně urychluje výměnu vlastností mezi sousedními vrstvami tekutiny a zejména difúzi tepla v něm.

Příkladem konvekce je ohřev vody v hrnci. Skupiny kapalných částic v kontaktu se dnem pánve se zahřívají ( vedením ). Rozšiřují se, proto se stávají méně hustými (srov. Hustota ) a začínají spontánní pohyb nahoru, protože Archimédův tah na ně vyvíjený převažuje ve vztahu k jejich hmotnosti. Skupiny částic na povrchu pánve jsou ochlazovány kontaktem s okolním vzduchem, smršťují se a zvyšují hustotu , poté klesají. Pro přenos tepla , které proudění generuje je efektivnější, než je vedení tepla nebo radiačního přenosu.

Definice

Konvekce je vnitřní pohyb tekutiny způsobený rozdílem teploty, slanosti nebo jiné charakteristiky mezi dvěma místy. Může to být vyvoláno přirozeně nebo vynuceno. Musí se odlišovat od advekce, kterou je množství energie, slanost nebo nějaká jiná charakteristika kapaliny nesené vnějším činidlem, jako je vítr nebo proud.

Přirozená konvekce

Přirozená konvekce je fenomén mechaniky tekutin , který nastane, když gradient vyvolává pohyb v tekutině. Gradient se může týkat různých intenzivních veličin , jako je teplota ( „tepelného proudění“), přičemž koncentrace části rozpuštěné látky ( „solutal konvekční“) nebo povrchového napětí ( „termo-kapilární konvekční“). Jelikož hustota závisí na teplotě (a případně na koncentraci), vytváří teplotní nebo koncentrační gradient rozdíly v hustotě kapaliny, což vede k bočním změnám Archimédova tahu, které jsou původem pohybu. Takové pohyby se nazývají konvekční pohyby . Jsou zdrojem například určitých oceánografických ( mořských proudů ), meteorologických ( bouřek ), geologických (stoupající magma ) jevů .

Tepelná konvekce není jediným způsobem, jak vytvářet vertikální pohyby tekutin. Ty se stratifikují podle své hustoty při rovnoměrné teplotě působením gravitace. Tato gravitační konvekce probíhá jako tepelná konvekce, přičemž hustší oblasti kapaliny klesají a méně husté části tlačí nahoru. U těchto výměn však nedochází k žádným teplotním změnám. Patří mezi ně difúze slanosti v izotermické vrstvě nebo posun soli směrem dolů v mokřadu.

V solárních ohřívačích vody se používá přirozená konvekce .

Nucená konvekce

Nucená konvekce je způsobena umělou cirkulací kapaliny ( čerpadlo , turbína , ventilátor ) . Přenos je rychlejší než v případě přirozené konvekce. Příklady nucené konvekce v zařízeních: ústřední topení s plynovým tunelem s elektrickými ohřívači, ohřívače vody se solárním nuceným oběhem a konvekční troubou na vaření . Lidské tělo má svůj vlastní systém nucené konvekce, krevního oběhu .

V prostředí mikrogravitace, jako ve vesmíru, není přirozená konvekce možná, protože Archimédův tah je vyvíjen rozdílem gravitační síly na objemy různých hustot. Proto musí být cirkulace tepla nucena do vesmírné kapsle . Plamen by také měl potíže s existencí, protože spaliny by zůstaly poblíž plamene a odřízly ho od přívodu kyslíku. K jeho udržení je nutný nucený oběh, aby se tyto plyny odstranily a přivedl kyslík.

Fyzikální princip

Částice tekutiny zahřáté na základně se díky své tepelné roztažnosti stává méně hustou a stoupá působením Archimédova tahu . Kapalina, která dorazila na vršek vrstvy, vyměňuje své teplo, ochlazuje se a stává se těžší. Poté sestupuje a vytváří zpětný přenos tepla. První fyzický přístup realizoval Henri Bénard se studiem konvekce ve vrstvě tekutiny vystavené vertikálnímu teplotnímu gradientu . Tyto experimenty jsou známé jako Bénardovy buňky .

Rayleigh-Bénardova konvekce

Tyto Benard buňky jsou učebnicový příklad studoval experimentálně Henri Benard a modelovány lord Rayleigh . Považujeme zde jednoduchý systém a předpokládáme newtonovskou tekutinu, nestlačitelnou, v Boussinesqově aproximaci , to znamená, že jedinou fyzickou vlastností, která se mění, je hustota . Tato konfigurace je klasickým problémem termokonvektivní nestability nazývané také Rayleigh-Bénardova nestabilita .

Ochranné rovnice ve hře:

Zachování hmotnosti:, kde označuje vektor rychlosti; ${\ displaystyle {\ vec {\ nabla}} \ cdot {\ vec {u}} = 0}$ ${\ vec {u}}$
Zachování hybnosti;
Úspora energie.

Začátek konvekce

Přenos tepla v horizontální fluidní vrstvě se provádí vedením tepla , a případně pohybem kapaliny různých teplotních pozemků. Když je mezi dvěma plochami vrstvy uložen teplotní rozdíl, nastane gradient hustoty. Experimentálně pozorujeme, že tekutina se začne spontánně pohybovat, pokud je teplotní rozdíl dostatečný. Prahová hodnota, od které dochází ke konvekci, je určena kritickou hodnotou bezrozměrného čísla, která se nazývá Rayleighovo číslo a je uvedena Ra:

{\ displaystyle \ mathrm {Ra} = {\ frac {\ mathrm {push {\ akutní {e}} e \, d'Archim {\ hrob {e}} z}} {\ mathrm {disipace}}} = { \ frac {\ rho g \ alpha \ Delta Td ^ {3}} {\ kappa \ eta}}}

$ρ$ : hustota tekutiny v kilogramech na metr krychlový (kg / m 3 , kg m −3 ),
$g$ : gravitační síla v metrech na čtvereční sekundu (m / s 2 , ms −2 ),
$α$ : koeficient tepelné roztažnosti v kelvinech na výkon minus jeden (K −1 ),
$Δ T$ : teplotní rozdíl mezi horní a dolní částí vrstvy v Kelvinech (K),
$κ$ : tepelná difuzivita , ve čtverečních metrech za sekundu ( m 2 / s , m 2 s -1 ),
$η$ : dynamická viskozita kapaliny v pascalech sekund (Pa s).
$d$ : tloušťka vrstvy, v metrech (m)

(Pamatujte, že tyto hodnoty mohou být v kapalině proměnlivé: je důležité zkontrolovat, zda jsou použity charakteristické veličiny.)

Pokud je Rayleighovo číslo menší než kritická hodnota řádově 1700, dochází k přenosu tepla pouze vedením, zatímco nad tuto hodnotu se v přenosu projevuje konvekce a rychle se stává převládající.

Vyjádření tepelného toku v proudění

Pro teplotní tok kolem struktury s jednotnou povrchovou teplotou a plochou $A$ je vyjádření konvekčního tepelného toku $φ$ dáno Newtonovým zákonem : ${\ displaystyle T _ {\ infty}}$ ${\ displaystyle T _ {\ mathrm {S}}}$

{\ displaystyle \ varphi = hA (T _ {\ mathrm {S}} -T _ {\ infty})}

nebo:

$φ$ je vyjádřeno ve wattech (W);
$h$ je koeficient přestupu tepla ve wattech na metr čtvereční kelvin (W / (m 2 K), W m −2 K −1 ).

Pro konvekci v nehybném vzduchu za normálních teplotních a tlakových podmínek máme obvykle h mezi 5 a 25 W m −2 K −1 .

Řešení problému

Rozměrová analýza umožňuje ukázat, že v nucenou konvekcí je číslo Nusseltovo Nu, takže je možné vypočítat h pak tepelný tok podle vzorce je uvedeno výše, je vyjádřena jako funkce počtu Reynolds Re a číslo Prandtlovy Pr :

${\ displaystyle \ mathrm {Nu} (x) = C \, \ mathrm {Re} ^ {m} (x) \, \ mathrm {Pr} ^ {n}}$ , místní Nusseltovo číslo na ose x ;
${\ displaystyle {\ overline {\ mathrm {Nu} (L)}} = C \, \ mathrm {Re} ^ {m} (L) \, \ mathrm {Pr} ^ {n}}$ , Průměrný Nusseltovo číslo pro délku L .

kde C , m a n závisí na charakteristikách kapaliny, geometrii a režimu proudění.

Inženýr má poté řadu empirických vzorců vytvořených na typických konfiguracích (plochá deska, průtok kolem válce atd.), Aby odvodil koeficient přenosu tepla.

Konvektivní jevy

Konvekce vytváří cyklické vzory stoupajícího horkého vzduchu a klesajícího studeného vzduchu ve svitcích, buňkách nebo oblacích. Existuje řada oblastí, kde tento jev nacházíme.

Každodenní život

Pohyb v hrnci umístěném na ohni je vysvětlen rozdíly v hustotě vytvořené ohřevem . Kapalina se začne samovolně pohybovat, když teplotní rozdíl mezi horní a spodní částí vodní vrstvy dosáhne kritické hodnoty.
Cigaretový nebo komínový kouř stoupá, protože spalování vytváří ve srovnání s prostředím velmi horkou a velmi lehkou zónu. Tato zóna tekutiny stoupá pod působením Archimédova tahu .
Na stejném principu se ohřívá půda. Teplá vrstva ve spodní části místností se v důsledku tepelné roztažnosti (relativně) zesvětlí a vytvoří cirkulaci v domě.
Činnost lávové lampy je založena na tomto jevu: vosk se zahřívá ze dna, dokud není jeho hustota nižší než hustota okolní tekutiny. Poté stoupá vytvářením oblaků, které jednou v horní části lampy ochladí a spadnou na dno nádoby.
Konvekční proudy jsou zdrojem tlakových a expanzních napětí (v závislosti na jejich pohybech), které způsobují deformaci hornin.
Pokud jde o tepelnou izolaci domu, vzduch zachycený mezi střechou a podkrovní podlahou nebo mezi nosnou stěnou a vnitřní stěnou neposkytuje žádnou izolaci kvůli fenoménu konvekce zrychleného rozdílem teploty mezi horkou stěnou a studená stěna: k dosažení izolace musí být do tohoto prostoru přidán izolační materiál, ve kterém se vzduch zachycený v bublinách nebo mezi vlákny nemůže účastnit konvekce.

Technologie

Horkovzdušný balónový hořák ohřívá vzduch nad ním a zvedá koš .
Voda v chladicím okruhu z reaktorů z jaderných elektráren se ochladí ve velkých stohů pomocí kapacity extrakce tepelné konvekce v kombinaci s mimořádně vysokou teplotu odpařování vody.
Tyto solární věže také používají proudící vzduch ohřátý sluncem u paty věže sahá až do věže.

Geofyzika

Meteorologie

V meteorologickém smyslu je použití termínu „konvekce“ omezeno na vertikální transport vlastností vzduchu, přičemž horizontální transport těchto vlastností je označen jiným termínem: horizontální advekce. Konvekce je všudypřítomný jev v zemské atmosféře. Může být spuštěno zahřátím půdy sluncem, pohybem masy studeného vzduchu nad relativně teplým vodním útvarem nebo jinými jevy (včetně rozdílů v albedu ), které způsobují únik spodní části atmosférické vrstvy teplý vzhledem k jeho vrcholu. Hraje roli v chemii atmosféry tím, že přispívá k určitým přenosům aerosolů nebo znečišťujících látek ze spodních vrstev (troposféra) do vyšších vrstev a naopak ( například pro ozon ).

Procesy nebo jevy, které je schopen generovat v určitých časoprostorových měřítcích, jsou jednoduše kvalifikovány jako konvektivní. Zdaleka však nepředstavují všechny procesy a jevy charakterizované svislými pohyby, ale právě mezi nimi najdeme klíčové jevy meteorologie, jako jsou vánky , bouřky , tropické cyklóny nebo monzuny .

Konvekční pohyby

Je velmi obvyklé používat výraz „konvekce“ v meteorologii pouze v ještě omezenějším smyslu, ve smyslu vertikálních pohybů. Konvektivní pohyb nahoru je způsoben teplotním rozdílem mezi zvednutým balíkem vzduchu a chladnějším prostředím ve výšce. Ve skutečnosti se pozemek ochlazuje, jak stoupá, ale podle adiabatického tepelného gradientu , tj. Nižšího než je teplota prostředí v nestabilních případech. Je proto méně hustý než prostředí a prochází archimédským tahem nahoru. Tímto rozdílem je potenciální energie dostupné konvekce (EPCD). Důležitější bude, když se latentní teplo uvolní kondenzací vodní páry obsažené v grafu. Rychlost pohybu leteckého balíku bude úměrná EPCD. Je také možné získat šikmou konvekci v zóně podmíněné symetrické nestability, která se projevuje pouze v rovině nakloněné vzhledem k konvenční hydrostatické konvekci.

Tento pohyb nahoru je doprovázen pohybem odpovídajícího objemu hustšího (chladnějšího) vzduchu směrem dolů na stejném principu. Hmotnost sestupného vzduchu je větší než hmotnost stoupajícího vzduchu; dochází tedy k poklesu těžiště systému, což lze interpretovat jako přeměnu gravitační potenciální energie na energii kinetickou .

Množství energie zapojené do této přeměny může být značné a vést k významným pohybům nahoru a dolů, což vytváří turbulenci . Pokud dojde ke kondenzaci, dojde k tvorbě konvektivních mraků, které mohou způsobit silné údery větru , intenzitu srážek a blesky . Pokud je střih větru s nadmořskou výškou příznivý pro přenos vírů , lze vidět, že se tvoří tornáda . Pokud je obsah vody velmi vysoký, mohou se vyskytnout přívalové deště a dokonce i krupobití .

Konvektivní mraky

Třída mraků konvektivního původu má obecný název kupovité mraky . Když nestabilní vzduchová vrstva není rozšířena svisle, vytvoří se kupa humilis , známá jako kupa pěkného počasí, synonymem stoupajícího vzduchu . Pokud se zvýší dostupná konvekční potenciální energie (EPCD), přejdeme k cumulus mediocris , pak k congestus , druhému sprchování. Pokud je nestabilita větší, získáme cumulonimbus calvus , abychom zakončili s králem mraků cumulonimbus cappilatus incus, které jsou synonymem zralé bouřky a mají také sestupný cyklus konvekce.

Každý z těchto mraků se také nazývá konvektivní buňka. Bouře mohou být tvořeny izolovanými konvektivními buňkami a pak budeme hovořit o jednobuněčné bouři pro ty, které nejsou příliš důležité, a o supercelulárních bouřích pro ostatní. Bouřky složené z několika konvektivních buněk spadají do dvou kategorií, a to mnohobuněčné bouře pro ty z počáteční buňky, které klonují, a konvektivní systémy mezoscale ( bouřková čára , Derecho , konvektivní komplexní mezo stupnice , tropický cyklón atd.), Pro ty, které se spojují z odlišné geneze.

Mraky zmíněné výše se obecně vyskytují v poměrně rovnoměrném množství vzduchu, což má za následek náhodné rozložení buněk. Pokud oblastí projde spoušť, jako je přední část , barometrický žlab , vztlak přes překážku nebo dokonce sestupný tok mraků, lze ji použít k uspořádání konvekce nebo k nucené konvekci. Konvekční mračna se mohou tvořit také ve stabilnějších systémech. Například před nízkotlakým tlakem, který poskytuje nepřetržitý déšť, nazývaný stratiform , jsou ve středních úrovních atmosféry často pásma intenzivnějších srážek spojených s konvekčními zónami . Pak si všimneme altocumulus castellanus, nebo dokonce vysokoobjemové kumulonimbové mraky , vnořené do oblačné hmoty.

Konvekce nastává ve všech ročních obdobích. Ve sněhové bouři se tedy pod vnořenými konvekčními buňkami často vyskytují těžké pády. Případ pobřežních sněhových bouří je dalším příkladem, kdy velmi chladný vzduch prochází přes nezmrzlé vodní plochy a dává tyčící se kupovité mraky s nízkou vertikální roztažností, ale velmi intenzivní.

Bezmračná konvekce

Může docházet k atmosférické konvekci, aniž by nutně vznikly mraky. Je to proto, že je vytvářeno pouze tepelnou strukturou a pokud není vlhkost ve vzestupném parcele dostatečná, nedojde ke kondenzaci . Mořský vánek je typickým příkladem jasného vzduchu konvektivní buňce. Vzduch se na zemi zahřívá rychleji než na vodě a během dne se vyvíjí tepelná cirkulace. Mezi stoupáky , které se vyvíjejí po horských svazích jsou dalším příkladem, kdy je rozdíl v oteplování vytváří v malém měřítku konvektivní buňky, zatímco generace pasáty pochází z rozsáhlého konvekční smyčce. Můžeme také zmínit víry prachu a větry generované při požáru.

Využití konvekce v letectví

Ve své mírné formě může konvekce poskytnout kluzákům a jiným bezmotorovým letadlům vzestupný tah, který potřebují k udržení letu. Tyto balónky také pomocí konvekce jako zdvihací prostředky, tím, že chytí množství horkého vzduchu (méně husté než okolní vzduch) v balónku.

Na druhé straně je třeba se vyhnout silným vertikálním pohybům v bouřkách a kolem nich, protože způsobují silné turbulence . Navíc je důležitá námraza v těchto oblacích, protože tam jsou kapky podchlazené a krupobití poškodí letadlo.

Oceánografie

Oceán je animován mořskými proudy provádějícími konvekční jevy. Povrchové vody ohřívané Sluncem na rovníku se pohybem povrchových proudů o síle až 800 metrů pod působením větrů. Oteplování vede k povrchovému odpařování, které koncentruje sůl obsaženou ve vodě, a tedy slanost těchto proudů. Jsou to nejprve pasáty, které je tlačí z východu na západ, a poté na okraji kontinentů proud stoupá směrem k vysokým zeměpisným šířkám v obvykle západních větrech. Vody se poté ochladí, když se přiblíží k polárním čepicím, a kvůli své větší hustotě díky své slanosti klesnou na dno oceánu. Ukončují cyklus návratem na rovník. Tato oceánská konvekce se také nazývá termohalin , protože souvisí s teplotou a slaností mořské vody.

Smyčka se však neomezuje pouze na oceánskou pánev, ale spíše obklopuje Zemi v několika dílčích smyčkách. Teplá voda produkovaná v rovníkovém Atlantiku se pohybuje směrem k Severní Americe, než se otočí do Evropy na povrchu Golfského proudu . Poté se ponoří hluboko a míří do jižní Afriky. Přitom se voda ohřívá a sůl se pomalu zředí. Nakonec stoupne na povrch severně od Indického oceánu a Tichého oceánu. vody vytvářejí nový cyklus na povrchu, který končí podél západního pobřeží Ameriky a vrhá se zpět do hloubky a nakonec se znovu vynoří v Atlantiku. Podobná smyčka se vyskytuje na jižní polokouli . Celý cyklus tohoto termohalinního oběhu se odhaduje na 600 až 800 let.

Úloha těchto konvekčních smyček je zásadní, protože umožňuje transport tepla uvolněného do atmosféry z rovníku na póly. Pokud by tento přenos neexistoval, bylo by na rovníku teplejší a ve vyšších zeměpisných šířkách chladnější. Golfský proud a Kuro Shivo tak ohřívají vody, které se nacházejí mimo Evropu a Japonsko . Konvekce oceánu také hraje důležitou roli v uhlíkovém cyklu . Při ponoření do mořských vod ve skutečnosti velké množství oxidu uhličitého (CO 2), který byl zachycen z atmosféry a rozpuštěn v ní. Část tohoto oxidu uhličitého se vrací do atmosféry, když se hluboká voda vrátí na povrch a zahřeje se.

Geologie Na sopkách

Magmatická komora , žhavé mraky .

V litosféře

Konvekce malého rozsahu, destabilizace.

V plášti

Plášť konvekce je fyzikální jev, vyskytující se uvnitř zemského pláště . To je považováno za hybnou sílu za teorií deskové tektoniky, ale předmět je stále předmětem diskuse. Podrobena silné teplotní rozdíl mezi spodní části spodního pláště ( izotermy přibližně 3000 ° C ) na jedné straně a astenosféry - litosféry přechodu (izotermický 1330 ° C ), na druhé straně, jsou horniny pláště vyvinout gradientu z vysoká hustota . Horké části, méně husté, budou mít tendenci stoupat, zatímco studené části, hustší, budou mít tendenci klesat.

Pokud jsou síly spojené s Archimédovým tahem o několik řádů větší než síly proti vzestupu, nastává konvekce v pevné fázi . Tento mechanismus je povolen tvárným chováním hornin v hloubce, což umožňuje deformaci krystalové mřížky bez porušení ( plastické tečení ). Rayleighovo číslo (Ra), bezrozměrné, vyjadřuje poměr sil zapojených do konvekce, který začíná, když Ra překročí kritickou hodnotu charakteristickou pro dané médium. Celé provedení v geologickém časovém měřítku (miliony let) se plášť chová podobně jako tekutina.

Ve vnějším jádru

Ještě hlouběji, pod pláštěm, je jádro Země . Skládá se z kovového semene (nazývaného také vnitřní jádro, druh agregátu kapalin ztuhlých působením tlaku) obklopeného silnou skořápkou, rovněž kovovou, ale zbývající v kapalném stavu: vnější jádro . Zde lze uvažovat, že kapalina obsažená ve vnějším jádru je uzavřena mezi dvěma pevnými látkami. Dotyčné vnější jádro je animováno záhadnými konvekčními pohyby neobvyklých tvarů. Několik fyzikálních jevů různé povahy (tepelné, mechanické, magnetické) působí společně a animuje tekuté jádro. Kvůli zjednodušení uvádíme tyto různé příčiny samostatně.

Nejjednodušší a nejviditelnější ze všech těchto příčin je jistě Archimédův tlak, který způsobuje vzestup balíků v tekutém jádru. Jádro jako celek se ochladí a pomalu krystalizuje na rozhraní mezi vnitřním jádrem a vnějším jádrem: teplo a světelné prvky se uvolňují na místech na základně tekutiny. Tenhle, lehčí než jeho okolí (viz výše), se přirozeně začíná konvekovat . Je to forma konvekce, ve které jsou stejně důležité tepelné i chemické aspekty. Mluvíme o termochemické konvekci.

Dvě další síly poté ozdobí mechaniku odkloněním trajektorie grafů tekutin. Za prvé, síla Coriolis . Na rozdíl od případu pláště, které jej obklopuje, je viskozita kapaliny tvořící vnější jádro velmi nízká (blízká viskozitě vody). V důsledku toho, a protože plášť, který zapouzdřuje kovovou tekutinu, je v rotaci (den-noc-den ...), konvekční pohyb popsaný výše je velmi silně vystaven působení Coriolisovy síly. To se stává dominantním ve vztahu k viskózním silám a nutí tekutinu uspořádat se do víceméně pravidelných rotujících sloupců. V této fázi můžeme reprezentovat konvekci v jádru tím, že si představujeme vzestupné / sestupné skvrny tekutiny konvekční s trajektoriemi se spirálními tvary (?? rotace obrazu konvekční skořápky).

Dále přichází Laplaceova síla . Nezapomeňme, že tekutina, která se zde uvažuje, je kovová! ( železo + nikl + některé lehké prvky). Je to velmi dobrý vodič elektřiny, jakýsi druh elektrifikované kapaliny, což je místo hydromagnetických jevů, které dosud nebyly objasněny, zejména dynamo efekt, díky kterému jsme ponořeni do magnetického pole Země . Zůstává však jistota, že dané jevy vyvolávají jádro dostatečně důležitých magnetických sil (s přihlédnutím k intenzitě okolního pozemského magnetického pole a síle toku popsané výše), aby je také postupně modifikovaly. dotyčné konvekční pohyby. Zdá se, že konvekce ve vnějším jádru se stává složitější.

Astrofyzika

Tyto hvězdy z hlavní posloupnosti a červené obři mají zónu hvězdné proudění , ve kterém je konvekční buňky , které přenášejí tepelnou energii vyrobenou na srdci hvězdy .

Poznámky a odkazy

Poznámky

Později se ukázalo, že Rayleighovo modelování se nevztahovalo správně na experimentální podmínky Bénarda, ve kterých převládal Marangoniho efekt .
Kritické Rayleighovo číslo závisí na tom, co se nazývá okrajové podmínky . Uvedená hodnota (1700) je platná pro tekutou vrstvu ohraničenou dvěma tuhými stěnami.

Reference

„ Konvekce “ , meteorologický glosář , Météo-France (přístup 4. března 2015 )
„ Konvekce “ , Pochopení předpovědi počasí , Météo-France ,2019(zpřístupněno 13. ledna 2020 ) .
„ Advection “ , Understanding the forecast forecast , Météo-France ,2019(zpřístupněno 13. ledna 2020 ) .
(v) CAP Raats, " Steady gravitační Convection indukovaných Line Zdroj soli v půdě " , Pedologie Society of America Journal , n o 33,1969, str. 483-487 ( souhrn )
(in) Cecil Adams, „ Pokud byste četli hru s nulovou gravitací, udusilo by ji vlastní kouř? » , The Straight Dope (zpřístupněno 22. března 2008 )
(in) AM Thompson , W.-K. Tao , KE Pickering , JR, Scala a J. Simpson , „ Tropická hluboká konvekce a tvorba ozonu “ , Bulletin of American Meteorological Society , American Meteorological Society , sv. 78, n O 6,1997, str. 1043-1054 ( ISSN 0003-0007 , shrnutí , číst online )
(in) David M. Schultz a Philip N. Schumacher , „ Použití a zneužití podmíněné symetrické nestability “ , Měsíční přehled počasí , AMS , sv. 127, n o 12,Prosince 1999( ISSN 1520-0493 , DOI 10.1175 / 1520-0493 (1999) 127% 3C2709: TUAMOC% 3E2.0.CO; 2 , číst online , přístup k 26. prosinci 2014 )
(in) Carl Wunsch , „ What is the Thermohaline Circulation? " , Věda ,2002( shrnutí , číst online )
M. Susan Lozier , „ Převrat v severním Atlantiku “, Annual Review of Marine Science , sv. 4,1 st 01. 2012, str. 291–315 ( PMID 22457977 , DOI 10.1146 / annurev-marine-120710-100740 ).
Maurice labadie, „ proudy proudění “ ,1999(zpřístupněno 22. března 2008 )